雙極性晶體管（英語：bipolar transistor），全稱雙極性結(jié)型晶體管（bipolar junction transistor, BJT），俗稱三極管,，是一種具有三個終端的電子器件,。我公司是美國仙童中國區(qū)總代理，我公司現(xiàn)在有仙童Fairchild雙極性晶體管*,，歡迎各位新老客戶前來詢價采購,！

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仙童Fairchild雙極性晶體管分類
*,，按極性可以分為PNP和NPN兩種,，按材料一般可以分為硅管和鍺管，按額定功率分為大功率
和小功率,，按封裝可以分為貼片和插件,，等等。
車載電子系統(tǒng)中,，常用的是小功率硅管,，為減小體積多用貼片封裝。
仙童Fairchild雙極性晶體管的基本原理
NPN型仙童Fairchild雙極性晶體管可以視為共用陽極的兩個二極管接合在一起,。在仙童Fairchild雙極性晶體管的正常工作狀態(tài)下,，基極-發(fā)射極結(jié)（稱這個PN結(jié)為“發(fā)射結(jié)”）處于正向偏置狀態(tài)，而基極-集電極（稱這個PN結(jié)為“集電結(jié)”）則處于反向偏置狀態(tài),。在沒有外加電壓時,，發(fā)射結(jié)N區(qū)的電子（這一區(qū)域的多數(shù)載流子）濃度大于P區(qū)的電子濃度，部分電子將擴(kuò)散到P區(qū),。同理,，P區(qū)的部分空穴也將擴(kuò)散到N區(qū)。這樣,，發(fā)射結(jié)上將形成一個空間電荷區(qū)（也成為耗盡層）,，產(chǎn)生一個內(nèi)在的電場，其方向由N區(qū)指向P區(qū),，這個電場將阻礙上述擴(kuò)散過程的進(jìn)一步發(fā)生,，從而達(dá)成動態(tài)平衡,。這時，如果把一個正向電壓施加在發(fā)射結(jié)上,，上述載流子擴(kuò)散運(yùn)動和耗盡層中內(nèi)在電場之間的動態(tài)平衡將被打破,，這樣會使熱激發(fā)電子注入基極區(qū)域。在NPN型晶體管里,，基區(qū)為P型摻雜,，這里空穴為多數(shù)摻雜物質(zhì)，因此在這區(qū)域電子被稱為“少數(shù)載流子”,。
從發(fā)射極被注入到基極區(qū)域的電子,，一方面與這里的多數(shù)載流子空穴發(fā)生復(fù)合，另一方面,，由于基極區(qū)域摻雜程度低,、物理尺寸薄，并且集電結(jié)處于反向偏置狀態(tài),，大部分電子將通過漂移運(yùn)動抵達(dá)集電極區(qū)域,，形成集電極電流。為了盡量緩解電子在到達(dá)集電結(jié)之前發(fā)生的復(fù)合,，晶體管的基極區(qū)域必須制造得足夠薄,，以至于載流子擴(kuò)散所需的時間短于半導(dǎo)體少數(shù)載流子的壽命，同時,，基極的厚度必須遠(yuǎn)小于電子的擴(kuò)散長度（diffusion length,，參見菲克定律）。在現(xiàn)代的仙童Fairchild雙極性晶體管中,，基極區(qū)域厚度的典型值為十分之幾微米,。需要注意的是，集電極,、發(fā)射極雖然都是N型摻雜,，但是二者摻雜程度、物理屬性并不相同,，因此必須將仙童Fairchild雙極性晶體管與兩個相反方向二極管串聯(lián)在一起的形式區(qū)分開來,。
仙童Fairchild雙極性晶體管結(jié)構(gòu)
一個仙童Fairchild雙極性晶體管由三個不同的摻雜半導(dǎo)體區(qū)域組成，它們分別是發(fā)射極區(qū)域,、基極區(qū)域和集電極區(qū)域,。這些區(qū)域在NPN型晶體管中分別是N型、P型和N型半導(dǎo)體,，而在PNP型晶體管中則分別是P型,、N型和P型半導(dǎo)體。每一個半導(dǎo)體區(qū)域都有一個引腳端接出,，通常用字母E,、B和C來表示發(fā)射極（Emitter）、基極（Base）和集電極（Collector）,。
基極的物理位置在發(fā)射極和集電極之間,，它由輕摻雜、高電阻率的材料制成,。集電極包圍著基極區(qū)域,，由于集電結(jié)反向偏置，電子很難從這里被注入到基極區(qū)域,，這樣就造成共基極電流增益約等于1,，而共射極電流增益取得較大的數(shù)值。從右邊這個典型NPN型仙童Fairchild雙極性晶體管的截面簡圖可以看出,，集電結(jié)的面積大于發(fā)射結(jié),。此外，發(fā)射有相當(dāng)高的摻雜濃度,。
在通常情況下,，仙童Fairchild雙極性晶體管的幾個區(qū)域在物理性質(zhì)、幾何尺寸上并不對稱,。假設(shè)連接在電路中的晶體管位于正向放大區(qū),，如果此時將晶體管集電極和發(fā)射極在電路中的連接互換，將使晶體管離開正向放大區(qū),，進(jìn)入反向工作區(qū),。晶體管的內(nèi)部結(jié)構(gòu)決定了它適合在正向放大區(qū)工作，所以反向工作區(qū)的共基極電流增益和共射極電流增益比晶體管位于正向放大區(qū)時小得多,。這種功能上的不對稱,，根本上是緣于發(fā)射極和集電極的摻雜程度不同。因此,，在NPN型晶體管中,，盡管集電極和發(fā)射極都為N型摻雜，但是二者的電學(xué)性質(zhì)和功能*不能互換,。發(fā)射極區(qū)域的摻雜程度zui高,，集電極區(qū)域次之，基極區(qū)域摻雜程度zui低,。此外,，三個區(qū)域的物理尺度也有所不同，其中基極區(qū)域很薄,，并且集電極面積大于發(fā)射極面積,。由于仙童Fairchild雙極性晶體管具有這樣的物質(zhì)結(jié)構(gòu)，因此可以為集電結(jié)提供一個反向偏置,，不過這樣做的前提是這個反向偏置不能過大,，以致于晶體管損壞,。對發(fā)射極進(jìn)行重?fù)诫s的目的是為了增加發(fā)射極電子注入到基極區(qū)域的效率，從而實現(xiàn)盡量高的電流增益,。
仙童Fairchild雙極性晶體管*
在仙童Fairchild雙極性晶體管的共射極接法里,，施加于基極、發(fā)射極兩端電壓的微小變化,，都會造成發(fā)射極和集電極之間的電流發(fā)生顯著變化,。利用這一性質(zhì)，可以放大輸入的電流或電壓,。把仙童Fairchild雙極性晶體管的基極當(dāng)做輸入端,，集電極當(dāng)做輸出端，可以利用戴維南定理分析這個二端口網(wǎng)絡(luò),。利用等效的原理,，可以將仙童Fairchild雙極性晶體管看成是電壓控制的電流源，也可以將其視為電流控制的電壓源,。此外,，從二端口網(wǎng)絡(luò)的左邊看進(jìn)去，基極處的輸入阻抗減小到基極電阻的,，這樣就降低了對前一級電路的負(fù)載能力的要求,。
NPN型
NPN型晶體管是兩種類型仙童Fairchild雙極性晶體管的其中一種，由兩層N型摻雜區(qū)域和介于二者之間的一層P型摻雜半導(dǎo)體（基極）組成,。輸入到基極的微小電流將被放大,，產(chǎn)生較大的集電極-發(fā)射極電流。當(dāng)NPN型晶體管基極電壓高于發(fā)射極電壓,，并且集電極電壓高于基極電壓,，則晶體管處于正向放大狀態(tài)。在這一狀態(tài)中,，晶體管集電極和發(fā)射極之間存在電流,。被放大的電流，是發(fā)射極注入到基極區(qū)域的電子（在基極區(qū)域為少數(shù)載流子）,，在電場的推動下漂移到集電極的結(jié)果,。由于電子遷移率比空穴遷移率更高，因此現(xiàn)在使用的大多數(shù)仙童Fairchild雙極性晶體管為NPN型,。
NPN型仙童Fairchild雙極性晶體管的電學(xué)符號如右圖,，基極和發(fā)射極之間的箭頭指向發(fā)射極。
PNP型
仙童Fairchild雙極性晶體管的另一種類型為PNP型,，由兩層P型摻雜區(qū)域和介于二者之間的一層N型摻雜半導(dǎo)體組成,。流經(jīng)基極的微小電流可以在發(fā)射得到放大。也就是說，當(dāng)PNP型晶體管的基極電壓低于發(fā)射極時,，集電極電壓低于基極,，晶體管處于正向放大區(qū)。
在仙童Fairchild雙極性晶體管電學(xué)符號中,，基極和發(fā)射極之間的箭頭指向電流的方向,，這里的電流為電子流動的反方向。與NPN型相反,，PNP型晶體管的箭頭從發(fā)射極指向基極。