測量鐵電材料電滯回線的方法通常有兩種：沖擊檢流計(jì)描點(diǎn)法和 Sawyer-Tower電路法,。第二種方法可用超低頻示波器進(jìn)行觀察以及用xy函數(shù)記錄儀進(jìn)行記錄,，簡便迅速,，故人們常常采用,。

  采用Sawyer-Tower電路準(zhǔn)靜態(tài)測試鐵電陶瓷材料電滯回線的測量原理圖（GB/T6426-1999）如圖4.5-30所示,，系統(tǒng)絕緣電阻不小于108Ω，超低頻高壓源輸出電壓峰值為0~5KV,、頻率為0.1Hz的正弦波,。運(yùn)算放大器輸入阻抗不小于109Ω。標(biāo)準(zhǔn)電容器Co的直流電阻不小于109Ω,，一般容量為10~30μF,。分壓電阻R1和R2總阻值不小于5MΩ，補(bǔ)償電阻Rs根據(jù)不同材料選擇不同的電阻值,。為了避免空氣電擊穿,，將試樣要浸沒在硅油中，根據(jù)不同材料和要求可在不同溫度下測量,，測量時要求試樣溫度均勻,，控溫誤差不大于2℃，試樣采用全電極,、半極化試樣,，推薦試樣尺寸為直徑d不大于20mm，厚度t不大于1mm,，試樣應(yīng)保持清潔,、干燥。

         圖4.5-30準(zhǔn)靜態(tài)電滯回線測量線路原理圖

  HV一超低頻高壓源,；F一函數(shù)記錄儀；A一運(yùn)算放大器,；K1一高壓開關(guān),；K2一普通低壓開關(guān)；Cx一試樣,；Co一標(biāo)準(zhǔn)電容器,；R1、R2一分壓電阻,；Rs一可調(diào)補(bǔ)償電阻

  因?yàn)闃?biāo)準(zhǔn)電容器的容量Co遠(yuǎn)大于試樣的電容量Cx,，所以高壓源輸出電壓幾乎全部加在樣品上，因此,，X軸上的電壓正比于試樣兩端的電壓,，而Co上的電壓（即Y軸電壓）正比于Cx的電荷Q,，記錄儀上測得的曲線就是試樣的極化強(qiáng)度P和電場強(qiáng)度E的關(guān)系曲線，即電滯回線,，如圖4.5-10所示,。

  測出樣品的電濫回線之后，即可計(jì)算該材料的剩余極化強(qiáng)度Px和矯頻場強(qiáng)應(yīng)Ec,，計(jì)算公式如下                                            

  式中,，Q為電壓為零時之總電荷，C,；C,。為標(biāo)準(zhǔn)電容器的電容量，F(xiàn),；Vy為從原點(diǎn)至E=0處之y軸電壓,，V；Sy為函數(shù)記錄儀的y軸靈敏度,，V/m,；ry為從原點(diǎn)到E=0處之y軸讀數(shù)，m,；A為試樣面積,，m2；Vx為樣品兩端電壓,，V,；Sx為函數(shù)記錄儀的X軸靈敏度，V/m,；rx為從原點(diǎn)到P=0處的X軸讀數(shù),，m；d為高壓源的輸出分壓比,；t為試樣厚度,，m。

  若要測量某鐵電材料的自發(fā)極化強(qiáng)度P_s,，可將測得的電滯回線的線性部分外推（或做切線）與y軸（極化強(qiáng)度P軸）交于P_s點(diǎn),，此點(diǎn)的讀數(shù)便是自發(fā)極化強(qiáng)度。