大孔吸附樹脂技術(shù)應(yīng)用,；離子交換樹脂中的反離子不是悉數(shù)解離的,反離子的解離度對(duì)離子在樹脂顆 粒中的分散進(jìn)程有重要影響,。此外,離子交流樹脂可認(rèn)為是分形介質(zhì),在分形介 質(zhì)中,離子的分散行為不再契合經(jīng)典規(guī)則,會(huì)呈現(xiàn)一些失常分散現(xiàn)象,。本文從反 離子的解離度和樹脂結(jié)構(gòu)的分形兩個(gè)方面對(duì)離子交流動(dòng)力學(xué)進(jìn)行深入研討,首要 內(nèi)容包含: 1 依據(jù)雙電層模型和 Donnan 平衡理論,建立了離子在凝膠型樹脂微孔中擴(kuò) 散的物理模型。并使用所建模型推導(dǎo)了離子交流平衡時(shí),選擇性系數(shù)與反離子解 離度間的,。研討標(biāo)明:如果反離子悉數(shù)解離,離子交流樹脂對(duì)所交流的離子 將沒有選擇性,。 2 使用電導(dǎo)法斷定了樹脂顆粒中反離子的解離度。方法是首要低頻測(cè)定樹脂 床層在不同濃度電解質(zhì)溶液中的電導(dǎo)率,然后用兩相分散系統(tǒng)的復(fù)合介電常數(shù)方 程核算樹脂顆粒相的電導(dǎo)率,后由樹脂顆粒相與無限稀釋溶液中的當(dāng)量離子電 導(dǎo)求得反離子的解離度,。研討標(biāo)明:關(guān)于離子交流樹脂床層,由于顆粒外外表分 散層中的反離子可沿樹脂顆粒外外表切向遷移進(jìn)行導(dǎo)電,Hanai 的復(fù)合介電常數(shù) 方程需進(jìn)行批改,。關(guān)于弱酸離子交流樹脂,也可直接經(jīng)過測(cè)定等電導(dǎo)點(diǎn)的方法來 斷定樹脂顆粒相的電導(dǎo)率。離子價(jià)數(shù)對(duì)反離子的解離度影響較大,離子價(jià)數(shù)越高, 反離子的解離度越小,。H+的解離度比其它一價(jià)離子的解離度要低得多,。大孔吸附樹脂技術(shù)應(yīng)用 3 導(dǎo)出了稀溶液中離子分散系數(shù)與當(dāng)量離子電導(dǎo)間的,并經(jīng)過系統(tǒng)剖析 得出了反離子在樹脂顆粒中分散系數(shù)的核算方法。 4 從三個(gè)方面論述了用一般微分方程描繪分形介質(zhì)中分散行為的局限性,。同 時(shí),剖析比較了分形介質(zhì)中三個(gè)比較有影響的失常分散方程。成果標(biāo)明:Metzler 分?jǐn)?shù)分散方程的解不僅滿意分形介質(zhì)中均方位移和概率密度的標(biāo)度,而且當(dāng) 由分形空間轉(zhuǎn)變?yōu)闅W式空間時(shí),方程能與一般微分分散方程保持*,。 5 建立了描繪離子在樹脂顆粒中分散的數(shù)學(xué)模型,并依據(jù)初始和邊界條件, 對(duì)分?jǐn)?shù)分散方程進(jìn)行了數(shù)學(xué)求解,。經(jīng)過與離子交流動(dòng)力學(xué)試驗(yàn)成果比較,發(fā)現(xiàn)該 模型較合適強(qiáng)酸和強(qiáng)堿性離子交流樹脂,。而關(guān)于弱酸和弱堿性離子交流樹脂,由 于反離子的解離度較小,樹脂微孔中雙電層的厚度小于微孔半徑,模型適用性較 差,由此揣度,離子在弱酸和弱堿性樹脂中分散的快慢與溶液濃度有較大。 6 以水處理進(jìn)程頂用強(qiáng)酸離子交流樹脂脫除 Na+為例,對(duì)柱進(jìn)程的離子交流 行為進(jìn)行了數(shù)學(xué)模擬,模擬成果與試驗(yàn)成果契合較好,。?