減小激光器帶寬的基本方法
帶寬也叫線寬或譜寬，可通過波長,、頻率,、波數(shù)或光子能量進行測量并使用半高寬(FWHM) 值表示。本文將介紹激光帶寬的產(chǎn)生機制,，并討論如何在激光腔內(nèi)使用不同的光學(xué)元件 減小輸出帶寬,，最終實現(xiàn)單縱模工作。
激光展寬機制
激光器的輸出帶寬源于躍遷能級的模糊性,。原子(或分子)集合的能級不是確定的,，而是 有一定的寬度，因此原子在躍遷時不會發(fā)射波長或能量wan全相同的光子,。能級有多種產(chǎn) 生展寬機制,。對于氣體激光器，原子可在激光管內(nèi)自由碰撞。由于每個原子以隨機的方 向和速度運動,，它們的總發(fā)射光譜覆蓋一定的頻率范圍,。原子的平均速度越快，即氣體 溫度越高,，帶寬就越寬,。這就是主要發(fā)生在氣體激光器中的多普勒展寬。在多普勒展寬 激光器中,，單個原子的帶寬小于激光器的帶寬,。一個光子可能使某個原子產(chǎn)生受激發(fā)射， 因為原子剛好頻移至光子的頻率,，但這個光子可能無法激發(fā)速度和方向不同的其它原子,。 這種展寬叫做非均勻展寬(見左下圖)，即不同原子對應(yīng)于激光器帶寬內(nèi)的不同頻率,。右 下圖是一個均勻展寬的示例：每個原子的帶寬都等于激光器的總帶寬,。如果某個光子能 與其中一個原子發(fā)生互相作用，它就能與所有原子發(fā)生相互作用,。
一般而言,，均勻展寬激光器的帶寬更容易減小，因為所有原子都可以在更窄的帶寬下實 現(xiàn)受激發(fā)射,。對于非均勻展寬激光器,，如果總帶寬減小，有些原子就無法實現(xiàn)受激發(fā)射,， 由此導(dǎo)致激光器的輸出功率降低,。
在氣體激光器中，均勻展寬的一個來源是壓強展寬(有時也叫碰撞展寬),，它通過增加每 個原子的帶寬來增加總帶寬,。原子的自然帶寬與碰撞的間隔時間成反比。激光管內(nèi)氣壓 越低,，即原子越少,，碰撞的平均間隔時間就越長，原子帶寬越窄,。因此,，增加氣壓將增 大帶寬。多普勒展寬和壓強展寬是氣體激光器中最重要的展寬機制,。如果激光管內(nèi)的氣 體壓強較低,，則多普勒展寬占主導(dǎo)；如果壓強較高,，則壓強展寬變得更為明顯,。在固體 激光器中,，每個激光原子被束縛在基質(zhì)晶體的晶格點上，因此不會因為運動而產(chǎn)生碰撞 或多普勒展寬,。但晶格會受熱而振動,，由此展寬激光原子的發(fā)射頻率范圍。因為每個原 子受相同的熱振動影響,，所以熱展寬也是均勻展寬,。當(dāng)固體激光器以極低溫度工作時， 熱展寬很小,，但基質(zhì)晶體缺陷會導(dǎo)致殘留展寬,。由于這些缺陷處于晶體的不同位置，它 們會在不同的活性原子處產(chǎn)生不同的電場,，使原子產(chǎn)生不同的頻移,。因此，晶體-電場 展寬是一種非均勻展寬,。
減小帶寬的基本方法
雖然通過冷卻有源介質(zhì)可以減小固體激光器的熱展寬或氣體激光器的多普勒展寬，但這 樣不是很有效且不方便,。氣體激光器的帶寬還可通過壓強減小,，但這往往會降低輸出功 率。激光器的正常工作需要兩個條件：粒子數(shù)反轉(zhuǎn)和大于 1 的往返增益,。降低溫度和壓 強的出發(fā)點都是減小粒子數(shù)反轉(zhuǎn)的帶寬,，但這些方法都不實用，而更實用的方法是減小往返增益的帶寬,，為此需要改變諧振腔的反饋,。舉例而言，如果粒子數(shù)反轉(zhuǎn)的帶寬為 4 GHz,，而反射鏡帶寬更大(左下圖),，那么激光器的輸出帶寬為 4 GHz，因為在粒子數(shù)反轉(zhuǎn) 帶寬內(nèi),，所有光的往返增益都大于 1,。如果將反射鏡帶寬減小至 1 GHz，那么在粒子數(shù) 反轉(zhuǎn)帶寬內(nèi),，只有部分光能獲得大于 1 的往返增益,，因此輸出帶寬被減小至 1 GHz；見 右下圖,。
減小諧振腔的反饋帶寬是減小激光器帶寬的基本方法,。不過，直接減小反射鏡帶寬的途 徑仍不實用,，因為帶寬 1 GHz 的激光反射鏡是很難甚至不可能制造出來的,。更實用的 方法是在腔內(nèi)使用棱鏡,、光柵或雙折射濾光片等元件選擇特定頻率的光。
下面是基于色散棱鏡選頻的示意圖,。雖然粒子數(shù)反轉(zhuǎn)帶寬仍為 4 GHz,，但只有帶寬中心 的光能被棱鏡折射并通過反射鏡回到腔內(nèi)，使其在腔內(nèi)產(chǎn)生足夠的往返增益,，而帶寬兩 側(cè)的光無法實現(xiàn)反饋,。因此，輸出帶寬被限制在粒子數(shù)反轉(zhuǎn)帶寬的中心部分,。
為什么不在腔外使用光柵或棱鏡選頻呢,？比如，下面展示了腔外選頻的一個示例,，其中 確實只有更窄帶寬內(nèi)的光能通過光闌,。您可能認為這種裝置更好，因為直線腔應(yīng)該更容 易對準(zhǔn),。但是,，這種配置會損耗大部分的輸出激光，而如果在腔內(nèi)使用帶寬限制元件,， 那么激光器輸出的窄帶光功率就會很接近寬帶輸出功率,。
單縱模(單頻)激光器
激光器的每個橫模和每個縱模都以不同的頻率振蕩，所以在不受限制的激光器中有很多 不同的橫模和縱模,。在腔內(nèi)使用光闌能迫使激光器以單橫模工作,，而窄帶激光器能通過 標(biāo)準(zhǔn)具實現(xiàn)單縱模工作。在通常情況下,，前面介紹的帶寬限制方法還不足讓激光器實現(xiàn) 單縱模工作,。如左下圖所示，使用光闌能使激光器以單橫模和多縱模(多個頻率)的組合 進行振蕩,。這樣輸出的任何頻率都取決于激光增益,、反射率曲線和諧振腔模式結(jié)構(gòu)的乘 積。如果繼續(xù)用棱鏡或其它元件減小反饋帶寬,，諧振腔的模式數(shù)量就會減少(右下圖),。
為了實現(xiàn)單縱模，通常還需要在腔內(nèi)加一個標(biāo)準(zhǔn)具(FP 干涉儀),。標(biāo)準(zhǔn)具的透射峰間距為 c/2L,，其中 L 是標(biāo)準(zhǔn)具兩個表面的距離。因此,，當(dāng) L 很小時,，相鄰?fù)干浞逯g的頻率間 隔就很大。如下圖所示,，通過標(biāo)準(zhǔn)具的透射峰和諧振腔的縱模之間的協(xié)同作用,，激光器 只剩下一個縱模被激發(fā),，而其它縱模式都被抑制了。
假設(shè)將一個wan美的標(biāo)準(zhǔn)具放入均勻展寬的激光器中,，由此得到的單縱模輸出功率能和所 有縱模的總和一樣高嗎,？答案是不能。下圖展示了單縱模電場的空間分布,。由于駐波的 節(jié)點處沒有電場,，此處的原子無法產(chǎn)生受激發(fā)射，也就無法增加激光器的輸出功率,。
實際上,，一個標(biāo)準(zhǔn)具通常無法迫使均勻展寬激光器以單縱模振蕩。對于選定模式節(jié)點處 的原子,，由于增益變得非常高,，仍可能激發(fā)一個或多個其它振蕩模式，因此需要增加一 個甚至兩個標(biāo)準(zhǔn)具,。
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