渦街流量計
渦街流量計是在流體中安放一根(或多根)非流線形阻流體(bluffbody),，流體在阻流體兩側(cè)交替地分離釋放出兩串規(guī)則的旋渦，在一定的流量范圍內(nèi)旋渦分離頻率正比于管道內(nèi)的平均流速,，通過采用各種形式的檢測元件測出旋渦頻率,，就可以推算出流體的流量,。
應(yīng)該看到，渦街流量計尚屬發(fā)展中的流量計,，無論其理論基礎(chǔ)或?qū)嵺`經(jīng)驗尚較差,。至今基本的流量方程經(jīng)常引用卡曼渦街理論，而此理論及其一些定量關(guān)系是卡曼在氣體風(fēng)洞(均勻流場)中實驗得出的,，它與封閉管道中具有三維不均勻流場旋渦分離的規(guī)律是不一樣的,。至于實踐經(jīng)驗更是需要通過長期應(yīng)用才能積累。一般流量計出廠校驗是在實驗室參考條件下進行的,，在現(xiàn)場偏離這些條件不可避免。工作條件的偏離到底會帶來多大的附加誤差至今在標(biāo)準(zhǔn)及生產(chǎn)廠資料中尚不明確,。這些都說明流量計的迅速發(fā)展需要基礎(chǔ)研究工作必須跟上,，否則在實用中經(jīng)常會出現(xiàn)一些預(yù)料不到的問題。
渦街流量計原理：在流體中設(shè)置旋渦發(fā)生體(阻流體),，從旋渦發(fā)生體兩側(cè)交替地產(chǎn)生有規(guī)則的旋渦,，這種旋渦稱為卡曼渦街(見圖5)，旋渦列在旋渦發(fā)生體下游非對稱地排列,。

 

圖5  渦街流量計原理
 

根據(jù)卡曼渦街原理,，有如下關(guān)系式：         

式中m為旋渦發(fā)聲體兩側(cè)弓形面積與管道橫截面面積之比；D為表體通徑,；d為旋渦發(fā)生體迎面寬度,；f為旋渦的發(fā)生頻率；u1為旋渦發(fā)生體兩側(cè)平均流速,；Sr為斯特勞哈爾數(shù),；u為被測介質(zhì)流的平均速度。

管道內(nèi)體積流量qv為：            式中K為流量計的儀表系數(shù),，單位為脈沖數(shù)/m3,。K除了與旋渦發(fā)生體、管道的幾何尺寸有關(guān)外,，還與斯特勞哈爾數(shù)有關(guān),。斯特勞哈爾數(shù)為無量綱參數(shù)，它與旋渦發(fā)生體形狀及雷諾數(shù)有關(guān),，圖6所示為圓柱狀旋渦發(fā)生體的斯特勞哈爾數(shù)與管道雷諾數(shù)的關(guān)系圖,。

 

圖6  斯特勞爾數(shù)與雷諾數(shù)關(guān)系曲線

由圖6可見，在Re=2×104～7×105的范圍內(nèi),，Sr可視為常數(shù),，這是儀表正常工作范圍。當(dāng)測量氣體流量時,，渦街流量計的流量計算式為：
式中qvm為標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下（0℃或20℃,，101.325kPa）體積流量,；Pn為標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下壓力；P工況下的壓力,；Tn標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下熱力學(xué)溫度,；T為工況下氣體壓縮系數(shù)；Z為工況下氣體壓縮系數(shù),。
渦街流量計輸出的脈沖頻率信號不受流體物性和組分變化的影響,，及儀表系數(shù)在一定雷諾系數(shù)范圍內(nèi)僅與旋渦發(fā)生體及管道的形狀尺寸等有關(guān)。但是在物料平衡及能源計量中需檢測質(zhì)量流量,，這時流量計應(yīng)同時檢測體積流量和流體密度,，流體物性和組分就會對流量計量產(chǎn)生直接影響。

KOBOLD 科寶流量計常用型號：

KOBOLD 流量計 1' BSP VKA-3105 R25(for 8.85 L/M.)
KOBOLD 流量計 1' BSP VKA-3106 R25(for 17.7 L/M.)
KOBOLD 流量計 167233 2000ml/min
KOBOLD 流量計  BSP VKA-3103 R25(for 2.0 L/M.)
KOBOLD 流量計 1' BSP VKA-3104 R25(for 5.0 L/M.)
KOBOLD 流量計 DAA-1203HR15
KOBOLD 流量計 DOM-S25HF61-H00
KOBOLD 流量計 DPM-1550G2C34PY 5L/min G1/4 PN 16bar
KOBOLD 流量計 DRG-1125 G5 L342
KOBOLD 流量計 DRG-1125 G5 L342 4-20mA輸出,，0-90L/min 兩線制 G3/4 附帶電纜
KOBOLD 流量計 DUK-21G5HL443R AUF.3000
KOBOLD 流量計 DVZ-Y17348/16S2
KOBOLD 流量計 DWD-35W653RTY
KOBOLD 流量計 DWU-35W1Z0LT0