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比表面積及孔徑測試方法分類
氣體吸附法測定比表面積原理，是依據氣體在固體表面的吸附特性,，在一定的壓力下,，被測樣品顆粒（吸附劑）表面在超低溫下對氣體分子（吸附質）具有可逆物理吸附作用，并對應一定壓力存在確定的平衡吸附量,。通過測定出該平衡吸附量,，利用理論模型來等效求出被測樣品的比表面積。由于實際顆粒外表面的不規(guī)則性,，嚴格來講,，該方法測定的是吸附質分子所能到達的顆粒外表面和內部通孔總表面積之和，如圖所示意位置,。
氮氣因其易獲得性和良好的可逆吸附特性,，成為zui常用的吸附質。通過這種方法測定的比表面積我們稱之為“等效”比表面積,，所謂“等效”的概念是指：樣品的比表面積是通過其表面密排包覆（吸附）的氮氣分子數量和分子zui大橫截面積來表征,。實際測定出氮氣分子在樣品表面平衡飽和吸附量（V）， 通過不同理論模型計算出單層飽和吸附量（Vm）,，進而得出分子個數,，采用表面密排六方模型計算出氮氣分子等效zui大橫截面積(Am)，即可求出被測樣品的比表面積,。計算公式如下：
sg: 被測樣品比表面積 (m2/g)
Vm: 標準狀態(tài)下氮氣分子單層飽和吸附量（ml）
Am: 氮分子等效zui大橫截面積（密排六方理論值Am = 0.162 nm2）
W: 被測樣品質量（g）
N: 阿佛加德羅常數 （6.02x1023）
代入上述數據,，得到氮吸附法計算比表面積的基本公式：
由上式可看出，準確測定樣品表面單層飽和吸附量Vm是比表面積測定的關鍵,。
測試方法分類
比表面積測試方法有兩種分類標準。一是根據測定樣品吸附氣體量多少方法的不同,，可分為：連續(xù)流動法,、容量法及重量法，重量法現在基本上很少采用；再者是根據計算比表面積理論方法不同可分為：直接對比法比表面積分析測定,、Langmuir法比表面積分析測定和BET法比表面積分析測定等,。同時這兩種分類標準又有著一定的，直接對比法只能采用連續(xù)流動法來測定吸附氣體量的多少,，而BET法既可以采用連續(xù)流動法,，也可以采用容量法來測定吸附氣體量。其關系如圖所示,。
連續(xù)流動法
連續(xù)流動法是相對于靜態(tài)法而言,，整個測試過程是在常壓下進行，吸附劑是在處于連續(xù)流動的狀態(tài)下被吸附,。連續(xù)流動法是在氣相色譜原理的基礎上發(fā)展而來,，藉由熱導檢測器來測定樣品吸附氣體量的多少。連續(xù)動態(tài)氮吸附是以氮氣為吸附氣,，以氦氣或氫氣為載氣,兩種氣體按一定比例混合,，使氮氣達到的相對壓力，流經樣品顆粒表面,。當樣品管置于液氮環(huán)境下時,，粉體材料對混合氣中的氮氣發(fā)生物理吸附，而載氣不會被吸附,，造成混合氣體成分比例變化,，從而導致熱導系數變化，這時就能從熱導檢測器中檢測到信號電壓,，即出現吸附峰,。吸附飽和后讓樣品重新回到室溫，被吸附的氮氣就會脫附出來,，形成與吸附峰相反的脫附峰,。吸附峰或脫附峰的面積大小正比于樣品表面吸附的氮氣量的多少，可通過定量氣體來標定峰面積所代表的氮氣量,。通過測定一系列氮氣分壓P/P0下樣品吸附氮氣量,，可繪制出氮等溫吸附或脫附曲線，進而求出比表面積,。通常利用脫附峰來計算比表面積,。
特點：連續(xù)流動法測試過程操作簡單，消除系統誤差能力強,，同時具有可采用直接對比法和BET方法進行比表面積理論計算,。
容量法
容量法中，測定樣品吸附氣體量多少是利用氣態(tài)方程來計算,。在預抽真空的密閉系統中導入一定量的吸附氣體,，通過測定出樣品吸脫附導致的密閉系統中氣體壓力變化,，利用氣態(tài)方程P*V/T=nR換算出被吸附氣體摩爾數變化。
直接對比法
直接對比法比表面積分析測試是利用連續(xù)流動法來測定吸附氣體量,，測定過程中需要選用標準樣品（經嚴格標定比表面積的穩(wěn)定物質）,。并聯到與被測樣品*相同的測試氣路中，通過與被測樣品同時進行吸附,，分別進行脫附,，測定出各自的脫附峰。在相同的吸附和脫附條件下,，被測樣品和標準樣品的比表面積正比于其峰面積大小,。計算公式如下：
Sx：被測樣品比表面積 S0：標準樣品比表面積，
Ax：被測樣品脫附峰面積 A0：標準樣品脫附峰面積
：被測樣品質量 W0：標準樣品質量
優(yōu)點：無需實際標定吸附氮氣量體積和進行復雜的理論計算即可求得比表面積,；測試操作簡單,，測試速度快，效率高
缺點：當標樣和被測樣品的表面吸附特性相差很大時,，如吸附層數不同,，測試結果誤差會較大。
直接對比法僅適用于與標準樣品吸附特性相接近的樣品測量,，由于BET法具有更可靠的理論依據,，目前國內外更普遍認可BET法比表面積測定。
BET比表面積測試法
BET理論計算是建立在Brunauer,、Emmett和ler三人從經典統計理論推導出的多分子層吸附公式基礎上,，即的BET方程：
P: 吸附質分壓 P0: 吸附劑飽和蒸汽壓
V: 樣品實際吸附量 Vm: 單層飽和吸附量
C：與樣品吸附能力相關的常數
由上式可以看出，BET方程建立了單層飽和吸附量Vm與多層吸附量V之間的數量關系,，為比表面積測定提供了很好的理論基礎,。
BET方程是建立在多層吸附的理論基礎之上，與許多物質的實際吸附過程更接近,，因此測試結果可靠性更高,。實際測試過程中，通常實測3-5組被測樣品在不同氣體分壓下多層吸附量V,，以P/P0為X軸， 
為Y軸,，由BET方程做圖進行線性擬合,，得到直線的斜率和截距，從而求得Vm值計算出被測樣品比表面積。理論和實踐表明,，當P/P0取點在0.05-0.35范圍內時,，BET方程與實際吸附過程相吻合,，圖形線性也很好，因此實際測試過程中選點需在此范圍內,。由于選取了3-5組P/P0進行測定,，通常我們稱之為多點BET。當被測樣品的吸附能力很強,，即C值很大時，直線的截距接近于零,，可近似認為直線通過原點,，此時可只測定一組P/P0數據與原點相連求出比表面積,，我們稱之為單點BET。與多點BET相比,，單點BET結果誤差會大一些,。
若采用流動法來進行BET測定,，測量系統需具備能調節(jié)氣體分壓P/P0的裝置,，以實現不同P/P0下吸附量測定,。對于每一點P/P0下BET吸脫附過程與直接對比法相近似,，不同的是BET法需標定樣品實際吸附氣體量的體積大小,，而直接對比法則不需要,。
特點：BET理論與物質實際吸附過程更接近,，可測定樣品范圍廣,，測試結果準確性和可信度高，特別適合科研及生產單位使用,。
孔徑分布測試
氣體吸附法孔徑(孔隙度)分布測定利用的是毛細凝聚現象和體積等效代換的原理,，即以被測孔中充滿的液氮量等效為孔的體積,。吸附理論假設孔的形狀為圓柱形管狀，從而建立毛細凝聚模型,。由毛細凝聚理論可知,，在不同的P/P0下,，能夠發(fā)生毛細凝聚的孔徑范圍是不一樣的,，隨著P/P0值增大,，能夠發(fā)生凝聚的孔半徑也隨之增大。對應于一定的P/P0值,，存在一臨界孔半徑Rk，半徑小于Rk的所有孔皆發(fā)生毛細凝聚,，液氮在其中填充，大于Rk的孔皆不會發(fā)生毛細凝聚,，液氮不會在其中填充,。臨界半徑可由凱爾文方程給出了：
Rk稱為凱爾文半徑，它*取決于相對壓力P/P0,。凱爾文公式也可以理解為對于已發(fā)生凝聚的孔，當壓力低于一定的P/P0時,，半徑大于Rk的孔中凝聚液將氣化并脫附出來,。理論和實踐表明,，當P/P0大于0.4時,，毛細凝聚現象才會發(fā)生,，通過測定出樣品在不同P/P0下凝聚氮氣量,，可繪制出其等溫吸脫附曲線,，通過不同的理論方法可得出其孔容積和孔徑分布曲線。zui常用的計算方法是利用BJH理論,，通常稱之為BJH孔容積和孔徑分布。